Phương pháp xấp xỉ điểm bất động của ánh xạ không giãn và nửa nhóm không giãn trong không gian Hilbert (LA tiến sĩ)Phương pháp xấp xỉ điểm bất động của ánh xạ không giãn và nửa nhóm không giãn trong không gian Hilbert (LA tiến sĩ)Phương pháp xấp xỉ điểm bất động của ánh xạ không giãn và nửa nhóm khô[r]
được bắt đầu nghiên cứu từ những năm 1940 trong các công trình mở đầu củaM.Krein và A.Rutman và được phát triển rực rỡ vào khoảng 1950-1980 trong cáccông trình của M.A.Krasnoselskii , H .Schaffer, H.Amann, N.E.Dancer …….Cáckết quả trừu tượng của lý thuyến này đã có rất nhiều ứng dụng <[r]
Xét ánh xạ T từ tập X vào họ các tập con của X ,T : X → 2X . Điểm x ∈ X thỏa mãn x ∈ T x thì x được gọi làđiểm bất động của ánh xạ đa trị T trên tập hợp X .Các kết quả nghiên cứu về lĩnh vực này đã hình thành nên lýthuyết điểm bất động,[r]
Trong bài báo này, chúng tôi giới thiệu một dãy lặp hai bước mới cho hai ánh xạ G-không giãn tiệm cận trong không gian Banach với đồ thị. Tiếp theo đó, chúng tôi chứng minh một số kết quả về sự hội tụ yếu và hội tụ mạnh của dãy lặp này đến điểm bất động chung của hai ánh xạ Gkhông giãn tiệm cận tron[r]
Khi đó, trong Định lí 2.2 bằng cách chọn f là ánh xạ đồng nhất, ta được điều phải chứng minh. Trong Hệ quả 2.3, nếu là ánh xạ đồng nhất thì ta thu được kết quả sau. Hệ quả 2.4. Cho , , , X D Klà không gian kiểu-mêtric đầy đủ sắp thứ tự, trong đó D là[r]
Khi đó, nghiệm của (SEP) là duy nhất và liên tục Lipschitz địa phương tại Tạp chí Khoa học 2011:17b 222-231 Trường Đại học Cần Thơ 2314 KẾT LUẬN Trong bài báo này, chúng tôi đã sử dụng các tính đơn điệu suy rộng của hàm đa trị để nghiên cứu sự duy nhất và tính liên tục Lipschitz của[r]
ở mục trên hoàn toàn khác với các kỹ thuật chứng minh đã có trong các không gianmêtric. Trong mục cuối cùng của chương, chúng tôi thiết lập các định lý điểm bất độngđối với ánh xạ co yếu thông qua một số định lý điểm bất động chung cho các ánh[r]
0εd(g(x),x) ; x K4 và g(K)nằm trong 1 không gian tuyến tính con hữu hạn chiều L của X g(K) L A L A là tập lồi trong không gian metric tuyến tính hữu hạn chiều L Xét ALg f | :A L A L Ta biết rằng mỗi không gian metric tuyến tính hữu hạn chiều là một không gian[r]
Một số phương pháp tìm điểm bất động chung của một họ hữu hạn các ánh xạ không giãn trong không gian Banach (LA tiến sĩ)Một số phương pháp tìm điểm bất động chung của một họ hữu hạn các ánh xạ không giãn trong không gian Banach (LA tiến sĩ)Một số phương pháp tìm điểm bất động chung của một họ hữu hạ[r]
Thành phố Hồ Chí Minh – 2013MỤC LỤCLỜI CẢM ƠN ....................................................................................................... 0LỜI NÓI ĐẦU ...................................................................................................... 1CHƯƠNG I ........................[r]
3.2. Điểm bất động chung của ánh xạ suy rộng Định nghĩa 3.2.1. Định nghĩa 3.2.2. Định nghĩa 3.2.3 Định lý 3.2.4. Hệ quả 3.2.6. 3.3. Điểm bất động của kiểu tích phân co Định nghĩa 3.3.1. Định nghĩa 3.3.2. Định nghĩa 3.3.3. Định lý 3.3.4. Hệ quả 3.3.5[r]
1anh xạ hằng giá trị không: là một ánh xạ tuyến tính và gọi là ánh xạ không.2Ánh xạ đồng nhất , là một phép biến đổi tuyến tính trên V và gọi là phép biến đổi đồng nhất (hay toán tử đồng nhất) trên V.3. Phép lấy đạo hàm là một phép biến đổi tuyến tính trên không gian R[x][r]
M. Việc nghiên cứu vấn đề trên góp phần đắc lực cho việc giải quyết hàng loạt các bài toán trong toánhọc nói riêng và trong khoa học kĩ thuật nói chung. Điều này dẫn tới một hướng nghiên cứu mới trong toánhọc và đã hình thành nên lý thuyết điểm bất động. Lý[r]
3.Dáng điệu toàn cục của phương trình•En+1425152Mở đầu1.Lí do chọn đề tàiBài toán nghiên cứu sự tồn tại, tính duy nhất điểm bất động của ánh xạ là mộtvấn đề thời sự thu hút được sự quan tâm của các nhà toán học trên thế giới vàđạt được nhiều kết quả quan trọng. Với một
4.Đưa ra và chứng minh chi tiết một số kết quả về sự tồn tại điểm bất động đối với các ánh xạ trên các không gian G-mêtric đầy đủ đó là Định lý 2.1.8 và chỉ ra rằng các kết quả này là tổ[r]
(0,0,0) (0,0) 0 (0,0,0) ker (1,1,1) (0,0,0) (1,1,1) ker Mệnh đề 7: kerf là một không gian con của E. Mệnh đề 8: Cho ánh xạ tuyến tính (,)fHom E F. f đơn ánh ker 0f. Chứng minh: ():
Tất nhiên ở đây cần giả thiết rằng các phép so sánh của các cặp thuộctính thuộc hai quan hệ là có nghĩa, hay mỗi giá trị của thuộc tính này có thể sosánh được với mỗi giá trị của thuộc tính kia.Trong trường hợp phép so sánh là “=”, chúng ta gọi phép kết nối đó làphép kết nối bằng. Trường phép[r]
Các định lý hội tụ thác triển đối với ánh xạ chỉnh hình vào không gian phức Zalcman yếu (LV thạc sĩ)Các định lý hội tụ thác triển đối với ánh xạ chỉnh hình vào không gian phức Zalcman yếu (LV thạc sĩ)Các định lý hội tụ thác triển đối với ánh xạ chỉnh hình vào không gian phức Zalcman yếu (LV thạc[r]
Từ định nghĩa, ta có ngay tích của các đơn cấu, to àn cấu, đẳng cấu lại là các đơn cấu, toàncấu, đẳng cấu. Nếu f : V → U là một đẳng cấu thì f có ánh xạ ngược f−1: U → V cũng làmột đẳng cấu.Hai không gian véctơ U, V gọi là đẳng cấu nếu tồn tại một đẳng cấu f : V → U. Dễ t[r]
LỜI CAM ĐOANTôi cam đoan đây là công trình được trình bày theo nhận thức của riêngtôi. Các kết quả nêu trong luận văn, tài liệu tham khảo và nội dung trích dẫnđảm bảo tính trung thực chính xác.Thái Nguyên, tháng 10 năm 2015Tác giảBùi Thị HậuiiLỜI CẢM ƠNĐể hoàn thành luận văn này tôi xin bày t[r]