PHƯƠNG TRÌNH SÓNG KIRCHHOFF PHI TUYẾN VỚI ĐIỀU KIỆN BIÊN DIRICHLET TRONG KHÔNG GIAN SOBOLEV CÓ TRỌNG

Phương trình sóng kirchhoff một chiều với điều kiện biên neumann không thuần nhất ở một phần biên

bảo nghiêm khắc của PGS.TS Hà Tiến Ngoạn. Tôi xin gửi lời cảm ơn chânthành và sâu sắc đến thầy giáo.Tôi cũng xin kính gửi lời cảm ơn chân thành đến đến các thầy giáo, côgiáo trong trường Đại học Khoa học - Đại học Thái Nguyên cũng như cácthầy cô giáo tham gia giảng dạy khóa học cao học 2010-2[r]

fKgkuu là các hàm cho trước. Như vậy, số hạng 22 qpttKu u u u trong (1.1) là sự tổng quát hóa từ số hạng tKu u trong (1.4). Các điều kiện biên (1.2) – (1.3) cũng chính là (1.5) – (1.6) sau khi đã hoán đổi 2 đầu biên 0x và 1x , đồng thời làm triệt tiêu các[r]

trong đó ds là độ đo trên biên. Dễ thấy J được xác định và C 1 trong H 1 (Ω) nếup và q được thỏa mãn điều kiện (1.2). Nghiệm yếu của bài toán (1.1) tương ứngvới điểm tới hạn của hàm J trên H 1 (Ω), ở đó H 1 (Ω) là không gian Sobolev tiêuchuẩn trên Ω được tra[r]

) − F (xo)|| = ||pεF (xo) − F (xo)|| < εnên xolà điểm ε-bất động của F. Chương 3TÍNH CHẤT CẮT NGANG TÔPÔVÀ ỨNG DỤNG3.1 Tính chất cắt ngang tôpô và sự tồn tại ánh xạcốt yếu3.1.1 Tính chất cắt ngang tôpôCho E là không gian định chuẩn, F : X → E là toán tử compact xác định trênX ⊂ E và t[r]

hiện) có ý nghĩa đặc biệt quan trọng. Nó được sử dụng để giải bài toán thuận: khảosát sự phụ thuộc của vận tốc sóng vào các tham số vật liệu, đặc biệt, nó là cơ sở lýthuyết để giải bài toán ngược: xác định các tham số vật liệu từ các giá trị đo đượccủa vận tốc sóng. Do vậy, phương t[r]

) − F (xo)|| = ||pεF (xo) − F (xo)|| < εnên xolà điểm ε-bất động của F. Chương 3TÍNH CHẤT CẮT NGANG TÔPÔVÀ ỨNG DỤNG3.1 Tính chất cắt ngang tôpô và sự tồn tại ánh xạcốt yếu3.1.1 Tính chất cắt ngang tôpôCho E là không gian định chuẩn, F : X → E là toán tử compact xác định trênX ⊂ E và t[r]

≈21.Biết L=0,5 µH, C=4 pF, điện áp sơ cấp đơn âm là uΩ(t)=0,6cos(ωt) [V], U0 =- 0,8V.a) Hãy xác định tần số của dao động tại các thời điểm điện áp âm tần có giá trị0 V; 0,2V ; 0,4 V; 0,6 V và -0,2V ; -0,4 V; -0,6 Vb) Xác định độ di tần cực đại trung bình.9.18. Mạch điều tần dùng varicap có sơ đồ rút[r]

2.Đặt lên đi diot điện áp tổng:u=1,5+0,8cosΩt+cosω0t=1,5+0,6cos(8.103t)+0,8cos(106t)[V]a) Xác định các thành phần tần số của dòng qua diot và biên độ các tần sốđó.b) Vẽ đồ thị phổ của dòng qua diot.c) Xây dựng mạch và tính các thông số mạch để lấy ra điện áp có các thànhphần tần số 992.103rad/s, 106[r]

tử giam cầm vẫn còn là một đề tài mở. Do đó, trong luận văn này, chúng tôi chọn vấn đề nghiên cứu của mình là “Ảnh hưởng của trường bức xạ Laser lên hấp thụ sóng điện từ yếu bởi điện tử giam cầm trong siêu mạng pha tạp (trường hợp tán xạ điện tử - phonon âm)”. Về phương pháp ng[r]

Chương trình Phương trình đạo hàm riêng cho lớp Toán gồm các nội dung chính sau
đây:
Phân loại phương trình đạo hàm riêng tuyến tính cấp hai;
Phương trình Laplace và hàm điều hoà, các tính chất của hàm điều hoà, các bài
toán biên Dirichlet và Neumann đối với hàm điều hoà. Lý thuyết thế vị.
Phương[r]

6: Nút mạng lưới : Vị trí có điều kiện biên TẠP CHÍ PHÁT TRIỂN KH&CN, TẬP 10, SỐ 07 - 2007 Trang 79 Tóm lại, ta thiết lập được một hệ gồm 12+3+3= 18 phương trình để xác định 18 ẩn số tại 9 nút của mạng lưới. 2. MÔ HÌNH HAI CHIỀU (2D) CHO DÒNG CHẢY TRÀN MẶT Mô hình này c[r]

NHỮNG KẾT QUẢ MỚI CỦA LUẬN ÁN

1. Luận án giới thiệu bài toán xác định quy luật biên phi tuyến trong quá trình truyền nhiệt nhiều chiều từ quan sát trên biên và bài toán xác định nguồn của phương trình với các hệ số truyền nhiệt phụ thuộc thời gian từ quan sát khác nhau.

2. Với bài toán xác đị[r]

đơn ánh từ L1loc (Ω) vào D (Ω).Cho u ∈ D (Ω), theo định nghĩa, đạo hàm bậc α = (α1 , . . . , αn ), Dα u,của u là hàm suy rộng(Dα u)(ϕ) = (−1)|α| u(Dα ϕ), ∀ϕ ∈ D(Ω),trong đó |α| = α1 + · · · + αn .12Ký hiệu H m (Ω) là tập tất cả các hàm giá trị thực u ∈ L2 (Ω) sao chomọi đạo hàm suy rộng Dα u[r]

cần phải trình bày một cách hệ thống lý thuyết Schauder về tính giải đượccủa phương trình elliptic cấp hai trong không gian Holder.2. Phương pháp nghiên cứuCác phương pháp chính được sử dụng trong Luận văn là các đánh giátiên nghiệm đối với thế vị Newton và sử dụng phương[r]

Ban Giám hiệu, phòng Đào tạo, khoa Toán-trường Đại học sư phạm, Đạihọc Thái Nguyên đã tạo điều kiện thuận lợi trong suốt quá trình học tậptại trường.Xin chân thành cảm ơn gia đình, bạn bè đồng nghiệp và các thành viêntrong lớp cao học toán K18B đã luôn quan tâm, động viên, giúp đỡ tôitrong su[r]

3.2.3. Lực Casimir-likeLực Casimir-like tác dụng lên một đơn vị diện tích tường cứng đượcxác định theo công thức1F˜GCE = − ∂h γ˜12 ,21˜ 12 .F˜CE = − ∂h Γ2Từ hình vẽ 3.7 ta nhận thấy trong trường hợp hệ phân tách yếu(K 24(h ∼ ξ hoặc h lớn hơn ξ không nhiều), nó trở thành lực đẩy nếu haitường t[r]

(DSBFC).Như vậy máy thu sóng đơn biên hay sóng song biên có sóng mang hạn chế. H.IX-4 là sơ đồ khối máy thu một dải hay hai dải biên độc lập. Cấu hình máy tương tự như máy thu sóng song biên có sóng mang cổ điển (DSBFC) tức là cũng có kh[r]

ng=15 KΩ.Mạch biến đổi tín hiệu điều tần thành tín hiệu điều biên-điều tần là khung cộng hưởng đơn có các thông số:L≈1μH; C=390pF ; R=30 KΩ. Hãy tìm biểu thức tức thời của tần số dòng tín hiệu điều tần trên. a) Vẽ định tính dạng đồ thị thời gian tín hiệu sơ cấp và tần số của tín hiệu điều tầ[r]

Bài toán ổn định hóa hệ phương trình vi phân phi tuyến có trễ (LV thạc sĩ)Bài toán ổn định hóa hệ phương trình vi phân phi tuyến có trễ (LV thạc sĩ)Bài toán ổn định hóa hệ phương trình vi phân phi tuyến có trễ (LV thạc sĩ)Bài toán ổn định hóa hệ phương trình vi phân phi tuyến có trễ (LV thạc sĩ)Bài[r]